)运动方程
在传递过程的研究中，指流动流体的微分动量衡算式，是描述粘性流体流动的基本方程之一。此方程与连续性方程和各种具体问题的定解条件相结合，可求解速度分布和压力分布。
运动方程建立在牛顿第二定律基础上，表示流体动量的变化率（即流体质量与其加速度的乘积）等于作用于流体上外力的合力。所考虑的外力有两类：作用在整个流体质量上的力，即体积力（如重力）；和作用在边界上的力，即表面力（如压力和剪切力）。运动方程的向量式为：
(1)
法国科学家C.-L.-M.-H.纳维在 1827年和G.G.斯托克斯在1845年分别将式(1)与广义牛顿定律结合,得到描述牛顿粘性流体流动时的微分方程式，即纳维－斯托克斯方程，它在直角坐标系中可写成：
(2)
(3)
在直角坐标系中，式(3)的x方向分量式为：
(4)
湍流运动方程 对于湍流运动，将不规则变化的瞬时速度u和瞬时压力p分别分解为时均速度ū 和脉动速度u′，以及时均压力p和脉动压力p′，则有u＝ū＋u′,p＝孒+p′，将此两式代入式(4)，可得到湍流运动方程,写成分量形式，以x方向为例：
(5)
将雷诺方程与纳维-斯托克斯方程对比,可以看出前者多了几个附加项，这是由于湍流脉动所引起各个方向的应力，即
等,称为湍流应力或雷诺应力。 对于两相流和非牛顿流体流动，运动方程的建立和求解有很多困难，至今还很不成熟，但鉴于这些流动在工程上的重要性，是目前研究工作十分活跃的领域。
应用 纳维－斯托克斯方程和连续性方程一起，构成牛顿粘性流体运动的基本方程组。由于方程是非线性的，至今尚无一般解，只能结合特定情况处理。对于一些简单的问题，非线性项为零或是非常简单的形式，可得精确解。对于较复杂的情况，有时根据流动问题的物理特点，可以略去方程中的次要项，简化成近似方程后求解。如在低雷诺数时，忽略惯性力，所得近似方程称为爬流方程。由后者求解得到著名的斯托克斯定律（见流动阻力）；在高雷诺数时，用边界层概念简化运动方程，可了解绕流和射流的特征。此外，用数值法解这组方程，可以解决更复杂的问题，例如搅拌槽中粘稠液体的运动、波动液膜的运动以及伴有化学反应的湍流运动等。
