耗散结构
一定条件下,非孤立系在远离平衡态的过程中,经过突变而形成的新的有序结构。它是系统远离平衡态时的相变现象。耗散是指系统维持这种新型结构需要外界输入能量和物质,所以,系统形成耗散结构的过程在时间反演上是不可逆的。
形成的条件 对于非孤立系,熵的变化由两部分组成,一部分是由于同外界有能量和物质交换而引起的熵流deS,另一部分是由系统内部的不可逆过程(如热传导、扩散、化学反应等)引起的熵产生diS。总的熵变为dS=deS+diS。在定态时,有
。由于系统内部的不可逆过程,使得
,故非平衡定态单位时间的熵产生必须由负的熵流补偿,若由能量、物质交换补偿的负熵流愈大,则非平衡定态离开系统原先的平衡态就愈远,且定态的熵比初态的熵愈小。这就造成远离平衡态时出现有序构象的可能性。 从熵S同热力学几率(或称系统的微观状态数) Ω的关系S=klnΩ看出,由于无序态比有序态的微观状态数多,所以高熵态对应于系统的无序态,低熵态对应于有序态,因而系统在平衡态时是无序的,非平衡态时是相对有序的。非孤立系偏离平衡态到远离平衡态时,就从无序向有序演化。
在平衡态附近和离平衡态不远的非平衡区域里,相对有序是不稳定的,系统仍趋向于平衡态,或非平衡稳定态,这时不可能发生突变,因而不可能形成耗散结构。因为在平衡态附近,由内部引起的小涨落对宏观系统说来可以忽略,即使涨落不可忽略,也还不可能导致突变,或者外部的短暂小扰动经过弛豫过程仍然会回到平衡态。若外界因素使系统处于非平衡态,可把非平衡系统分成许多宏观小、微观大的区域,使每个局域区可近似地看作是平衡的,平衡态的各种热力学关系仍然适用于各个局域区。以Sv 表示单位体积的局域熵,则系统的熵为,
,这里对系统的整个体积积分。非平衡系统中局域熵的连续性方程是
(1)
。 (2)
σ=∑iJiXi, (3)
且Ji=∑jLiXj (4)
Lij=Lji, (5)
。 (6)
把熵S(或P)按平衡时的值展开
(7)
大于零,系统是稳定的;小于零,系统则不稳定;等于零,是临界情况。如果非线性系统的δ2S的变化率有可能实现从稳定到不稳定的突变,则在不稳定性上可呈现新的结构,即耗散结构。所以,耗散结构的出现是系统远离平衡的一种非线性效应。 机制的描述 热力学理论无法阐明形成耗散结构的机制及系统的涨落等特性,这些内容必须用非平衡态统计力学去研究。铃木增雄用福克-普朗克方程得到了一个触发耗散结构的图像,他讨论的方程是
(8)
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)

